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实验结果显示，在可见光区域，对于聚集密度约为0.92的膜系，这三种因素中，吸潮引起的中心波长比较大， 数量级在10 nm左右。对于胶合的膜系来说，膜系空隙中水汽折射率随温度的上升而下降引起的中心波长短移大约在1×10 -2nm/℃量级。而热膨胀引起的漂移大约在1×10 -3nm/℃量级。 吸潮引起的漂移 由于 薄膜是柱状结构，柱状结构间存在空隙，吸潮前空隙 表1 材料不同聚集密度的吸潮效应引起中心波长漂移的计算值 内空气的 折射率为1，吸潮后空隙被水汽填充，折射率变为1.333，因而膜层的折射率，进而光学厚度和光谱特性均引起变化，这就是吸潮引起的光学不稳定性。首先，来看一看没有安装UV镜的数码像机的镜头。北京7nm窄带滤镜低价

膜层的材料﹑厚度和串联方式的选择，由所需要的中心波长和透射带宽λ确定。 滤光片波长 编辑 能从紫外到红外任意波长﹑λ为 1～500埃的各种干涉滤光片。金属－介质膜滤光片的峰值 透射率不如全介质膜高，但后者的次峰和旁带问题较严重。薄膜干涉滤光片中还有一种圆形或长条形可变干涉滤光片，适宜于空间 天文测量。此外，还有一种双色滤光片，它与入射 光束成45°角放置，能以高而均匀的反射和透射率将光束分解为方向互相垂直的两种不同颜色的光，适合于多通道 多色测光。北京6nm窄带滤镜工厂口径越小的则恰恰相反，不容易挡闪但容易有暗角。

将我们制备的膜系结构(HLH2LHLHL) 3以及相应的折射率代入，并且根据我们的工艺条件，TiO 2和SiO 2的聚集密度大约在0.92左右，由此对于不同中心波长的红、绿、蓝滤光片，可以计算出相应的吸潮引起的中心波长漂移。在f=1(即完全吸潮)的情况下，针对TiO 2和SiO 2的不同聚集密度，计算出的一系列中心波长漂移见表1。 从表中可以看出，吸潮情况下低折射率材料SiO 2的聚集密度对中心波长的漂移起着主要作用。高折射率材料聚集密度的不同引起的中心波长漂移差别只有1 nm左右，而低折射率材料却有大约3 nm的变化。

实验还反映，100℃到120℃的漂移小于70℃到100℃范围的漂移，这也符合我们的分析。 研究结论 通过对红、绿、蓝三种带通滤光片在温度影响下中心波长漂移的实验，我们分析了造成这种漂移的原因。这其中有三种因素起着作用。对于未胶合滤光片，薄膜柱状结构空隙中原本填充的水分子随温度升高被蒸发而引起的折射率下降是主要因素，它造成了中心波长的短移。这种短移随薄膜的聚集密度而变化。对于聚集密度为0.92的膜系，短移的数值在10 nm的量级。这种解吸潮的过程在室温到70℃的范围内**明显，有80%到90%的水被蒸发出来，而在70℃以上，残余的10%～20%的水分也被蒸发出来。质量稍好于UV（N）滤镜，能减少因紫外线引起的蓝色调。

可见光透明度：在 之间任意波长、带宽为 、中心 透过率不小于50%的彩色可见光透明带(透过色可以是蓝绿、墨绿、翠绿、黄绿、黄色、橙色)。 (2)诱导滤光片膜系 由于需要截止的紫外和红外波段很宽，截止度又很深，只有金属诱导滤光膜系有可能实现。在设计中主要采取的措施有： ①这里并不需要窄通带，可选用三层金属膜层，既可以增加通带的宽度，又能够加深截止度。 ②使用高折射率层做金属层之间的间隔层，有利于抑制紫外区的短波透射次峰。 ③调整金属层厚度的比例，可以调整通带波形。 如图给出了实际设计膜系 的透射率曲线，MASSA 超薄 MRC-UV镜 (8张) 2、MRC-UV（O）：多层度膜UV镜，透光性比普通UV镜有了一定的提高。中国台湾批发窄带滤镜销售

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根据本实用新型的一个实施例，所述***密封胶和所述第二密封胶为环氧树脂密封胶。 本实用新型提供的滤光片，密封性能好、使用寿命长，并且在制作时步骤简单，容易控制产品质量。经实践检验直接贴合的胶合方式的滤光片使用寿命或者存储寿命为半年左右，而中间有隔圈的封合方式使用和储藏寿命超过3年没有发现性能衰减现象。 附图说明 图1为一种滤光片的常规结构； 图2为另一种滤光片的常规结构； 图4为本实用新型一种滤光片沿其轴向的剖视图； 图3和图5分别为图4的仰视图和俯视图； 图6为图4中滤光片的套圈沿其轴向的剖视图。北京7nm窄带滤镜低价